기본

테라헤르츠 안테나 기술 개요 1

무선 기기의 대중화와 함께 데이터 서비스는 폭발적인 성장이라고도 불리는 새로운 급속 발전 국면에 접어들었습니다. 현재 수많은 애플리케이션이 컴퓨터에서 휴대하기 편리하고 실시간으로 조작할 수 있는 휴대폰과 같은 무선 기기로 점차 이동하고 있지만, 이러한 상황은 데이터 트래픽의 급격한 증가와 대역폭 자원 부족으로 이어지고 있습니다. 통계에 따르면 향후 10년에서 15년 안에 시장의 데이터 전송 속도가 Gbps 또는 심지어 Tbps에 도달할 수 있습니다. 현재 테라헤르츠 통신은 Gbps 데이터 전송 속도에 도달했지만, Tbps 데이터 전송 속도는 아직 개발 초기 단계에 있습니다. 관련 논문에서는 테라헤르츠 대역을 기반으로 한 Gbps 데이터 전송 속도의 최신 진전을 나열하고 있으며, 편파 다중화를 통해 Tbps를 달성할 수 있다고 예측합니다. 따라서 데이터 전송 속도를 높이기 위한 실현 가능한 해결책은 마이크로파와 적외선 사이의 "빈 영역"에 있는 테라헤르츠 대역이라는 새로운 주파수 대역을 개발하는 것입니다. 2019년 ITU 세계전파통신회의(WRC-19)에서는 275~450GHz 주파수 대역이 고정 및 이동 서비스에 사용되었습니다. 테라헤르츠 무선 통신 시스템이 많은 연구자들의 관심을 끌고 있음을 알 수 있습니다.

테라헤르츠 전자기파는 일반적으로 파장 0.03~3mm, 주파수 0.1~10THz(1THz=10^12Hz)의 대역으로 정의됩니다. IEEE 표준에 따르면 테라헤르츠파는 0.3~10THz로 정의됩니다. 그림 1은 테라헤르츠 주파수 대역이 마이크로파와 적외선 사이에 있음을 보여줍니다.

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그림 1 THz 주파수 대역의 개략도.

테라헤르츠 안테나 개발
테라헤르츠 연구는 19세기에 시작되었지만, 당시에는 독립적인 분야로 연구되지 않았습니다. 테라헤르츠 복사 연구는 주로 원적외선 대역에 집중되어 있었습니다. 20세기 중후반이 되어서야 연구자들이 밀리미터파 연구를 테라헤르츠 대역으로 확장하고 테라헤르츠 기술에 대한 전문 연구를 수행하기 시작했습니다.
1980년대 테라헤르츠 복사원의 등장으로 테라헤르츠파를 실제 시스템에 적용하는 것이 가능해졌습니다. 21세기 이후 무선 통신 기술은 급속도로 발전했고, 사람들의 정보 수요와 통신 장비의 증가는 통신 데이터 전송 속도에 대한 더욱 엄격한 요건을 제시했습니다. 따라서 미래 통신 기술의 과제 중 하나는 한 장소에서 초당 기가비트의 빠른 데이터 전송 속도로 작동하는 것입니다. 현재의 경제 발전으로 주파수 자원은 점점 부족해지고 있지만, 통신 용량과 속도에 대한 인간의 요구는 무궁무진합니다. 주파수 혼잡 문제를 해결하기 위해 많은 기업들이 다중 입력 다중 출력(MIMO) 기술을 사용하여 공간 다중화를 통해 주파수 효율과 시스템 용량을 향상시키고 있습니다. 5G 네트워크의 발전으로 각 사용자의 데이터 연결 속도는 Gbps를 넘어설 것이며, 기지국의 데이터 트래픽 또한 크게 증가할 것입니다. 기존의 밀리미터파 통신 시스템에서는 마이크로파 회선으로는 이러한 막대한 데이터 스트림을 처리할 수 없습니다. 또한, 가시선의 영향으로 적외선 통신은 전송 거리가 짧고 통신 장비의 위치가 고정되어 있습니다. 따라서 마이크로파와 적외선의 중간 주파수인 테라헤르츠파를 활용하여 고속 통신 시스템을 구축하고 테라헤르츠 링크를 통해 데이터 전송 속도를 높일 수 있습니다.
테라헤르츠파는 더 넓은 통신 대역폭을 제공할 수 있으며, 주파수 범위는 이동 통신의 약 1,000배에 달합니다. 따라서 테라헤르츠파를 이용하여 초고속 무선 통신 시스템을 구축하는 것은 고속 데이터 전송 속도 문제에 대한 유망한 해결책으로, 많은 연구팀과 산업계의 관심을 끌고 있습니다. 2017년 9월, 최초의 테라헤르츠 무선 통신 표준인 IEEE 802.15.3d-2017이 발표되었으며, 이 표준은 252~325GHz의 저주파 대역에서 점대점 데이터 교환을 정의합니다. 링크의 대체 물리 계층(PHY)은 다양한 대역폭에서 최대 100Gbps의 데이터 전송 속도를 달성할 수 있습니다.
0.12THz의 세계 최초 THz 통신 시스템 구축에 성공한 것은 2004년이며, 0.3THz의 THz 통신 시스템은 2013년에 실현되었습니다. 표 1은 2004년부터 2013년까지 일본의 테라헤르츠 통신 시스템 연구 진행 상황을 나타냅니다.

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표 1 2004년부터 2013년까지 일본의 테라헤르츠 통신 시스템 연구 진행 상황

2004년에 개발된 통신 시스템의 안테나 구조는 2005년에 일본전신전화주식회사(NTT)에서 자세히 설명되었습니다. 안테나 구성은 그림 2와 같이 두 가지 경우에 도입되었습니다.

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그림 2 일본 NTT 120GHz 무선통신 시스템 개략도

이 시스템은 광전 변환과 안테나를 통합하고 두 가지 작업 모드를 채택합니다.

1. 근거리 실내 환경에서 실내에서 사용되는 평면 안테나 송신기는 그림 2(a)와 같이 단일 회선 캐리어 포토다이오드(UTC-PD) 칩, 평면 슬롯 안테나 및 실리콘 렌즈로 구성됩니다.

2. 장거리 실외 환경에서 검출기의 큰 전송 손실과 낮은 감도의 영향을 개선하기 위해 송신 안테나는 높은 이득을 가져야 합니다. 기존 테라헤르츠 안테나는 50dBi 이상의 이득을 갖는 가우시안 광학 렌즈를 사용합니다. 급전 혼과 유전체 렌즈의 조합은 그림 2(b)에 나와 있습니다.

NTT는 0.12THz 통신 시스템 개발에 더해, 2012년에는 0.3THz 통신 시스템도 개발했습니다. 지속적인 최적화를 통해 최대 100Gbps의 전송 속도를 달성할 수 있었습니다. 표 1에서 볼 수 있듯이, 이는 테라헤르츠 통신 발전에 크게 기여했습니다. 그러나 현재 연구 작업은 낮은 동작 주파수, 큰 크기, 그리고 높은 비용이라는 단점을 가지고 있습니다.

현재 사용되는 테라헤르츠 안테나는 대부분 밀리미터파 안테나를 변형한 것으로, 테라헤르츠 안테나의 혁신은 미미합니다. 따라서 테라헤르츠 통신 시스템의 성능 향상을 위해서는 테라헤르츠 안테나를 최적화하는 것이 중요한 과제입니다. 표 2는 독일 테라헤르츠 통신의 연구 진행 상황을 보여줍니다. 그림 3(a)는 광자공학과 전자공학을 결합한 대표적인 테라헤르츠 무선 통신 시스템을 보여줍니다. 그림 3(b)는 풍동 시험 장면을 보여줍니다. 독일의 현재 연구 상황을 살펴보면, 낮은 동작 주파수, 높은 비용, 낮은 효율과 같은 연구 개발의 단점도 존재합니다.

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표 2 독일의 ​​THz 통신 연구 진행 상황

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그림 3 풍동 시험 장면

CSIRO ICT 센터 또한 테라헤르츠 실내 무선 통신 시스템 연구를 시작했습니다. 이 센터는 그림 4에서 볼 수 있듯이 연도와 통신 주파수 간의 관계를 연구했습니다. 그림 4에서 볼 수 있듯이, 2020년까지 무선 통신 연구는 테라헤르츠 대역으로 집중될 것으로 예상됩니다. 무선 주파수 스펙트럼을 사용하는 최대 통신 주파수는 20년마다 약 10배씩 증가합니다. 센터는 테라헤르츠 안테나 요구 사항에 대한 권고안을 제시하고, 테라헤르츠 통신 시스템을 위한 혼 안테나와 렌즈와 같은 기존 안테나를 제안했습니다. 그림 5에서 볼 수 있듯이, 두 개의 혼 안테나는 각각 0.84THz와 1.7THz에서 작동하며, 구조가 간단하고 가우시안 빔 성능이 우수합니다.

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그림 4 연도와 빈도의 관계

RM-BDHA818-20A

RM-DCPHA105145-20

그림 5 두 가지 유형의 호른 안테나

미국은 테라헤르츠파의 방출 및 검출에 대한 광범위한 연구를 수행해 왔습니다. 유명한 테라헤르츠 연구 실험실로는 제트 추진 연구소(JPL), 스탠퍼드 선형 가속기 센터(SLAC), 미국 국립연구소(LLNL), 미국 항공우주국(NASA), 미국 국립과학재단(NSF) 등이 있습니다. 보타이 안테나, 주파수 빔 조향 안테나 등 테라헤르츠 응용 분야를 위한 새로운 테라헤르츠 안테나가 설계되었습니다. 테라헤르츠 안테나의 개발 동향을 살펴보면, 그림 6과 같이 현재 테라헤르츠 안테나에 대한 세 가지 기본 설계 아이디어를 얻을 수 있습니다.

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그림 6 테라헤르츠 안테나를 위한 세 가지 기본 설계 아이디어

위 분석은 많은 국가가 테라헤르츠 안테나에 큰 관심을 기울이고 있지만, 아직 초기 탐색 및 개발 단계에 있음을 보여줍니다. 높은 전파 손실과 분자 흡수로 인해 테라헤르츠 안테나는 일반적으로 전송 거리와 커버리지에 제한을 받습니다. 일부 연구는 테라헤르츠 대역의 낮은 작동 주파수에 초점을 맞춥니다. 기존 테라헤르츠 안테나 연구는 주로 유전체 렌즈 안테나 등을 사용하여 이득을 향상시키고 적절한 알고리즘을 사용하여 통신 효율을 향상시키는 데 중점을 두고 있습니다. 또한, 테라헤르츠 안테나 패키징의 효율을 개선하는 방법 또한 매우 시급한 문제입니다.

일반 THz 안테나
다양한 유형의 THz 안테나가 있습니다. 원뿔형 공동을 가진 다이폴 안테나, 코너 반사판 어레이, 보타이 다이폴 안테나, 유전체 렌즈 평면 안테나, THz 소스 복사원을 생성하는 광전도 안테나, 혼 안테나, 그래핀 소재 기반 THz 안테나 등이 있습니다. THz 안테나는 사용되는 소재에 따라 크게 금속 안테나(주로 혼 안테나), 유전체 안테나(렌즈 안테나), 그리고 신소재 안테나로 나눌 수 있습니다. 이 섹션에서는 먼저 이러한 안테나에 대한 예비 분석을 제공하고, 다음 섹션에서는 다섯 가지 대표적인 THz 안테나를 자세히 소개하고 심층 분석합니다.
1. 금속 안테나
혼 안테나는 테라헤르츠 대역에서 작동하도록 설계된 전형적인 금속 안테나입니다. 일반적인 밀리미터파 수신기의 안테나는 원뿔형 혼 안테나입니다. 주름형 안테나와 듀얼 모드 안테나는 회전 대칭 방사 패턴, 20~30dBi의 높은 이득, -30dB의 낮은 교차 편파 레벨, 그리고 97~98%의 결합 효율 등 많은 장점을 가지고 있습니다. 두 혼 안테나의 가용 대역폭은 각각 30~40%와 6~8%입니다.

테라헤르츠파는 주파수가 매우 높기 때문에 혼 안테나의 크기가 매우 작아 혼의 가공이 매우 어렵습니다. 특히 안테나 배열 설계 시 더욱 그렇습니다. 또한, 가공 기술의 복잡성으로 인해 비용이 과도하게 들고 생산량이 제한적입니다. 복잡한 혼 설계의 경우, 하단부를 제작하는 것이 어렵기 때문에 일반적으로 원뿔형 또는 원뿔형 혼 형태의 간단한 혼 안테나를 사용합니다. 이는 비용과 공정 복잡성을 줄이고 안테나의 방사 성능을 양호하게 유지할 수 있습니다.

또 다른 금속 안테나는 진행파 피라미드 안테나로, 그림 7과 같이 1.2마이크론 유전체 필름에 집적된 진행파 안테나가 실리콘 웨이퍼에 식각된 종방향 공동에 매달려 있는 구조입니다. 이 안테나는 쇼트키 다이오드와 호환되는 개방형 구조입니다. 비교적 간단한 구조와 낮은 제조 요건 덕분에 일반적으로 0.6THz 이상의 주파수 대역에서 사용할 수 있습니다. 그러나 안테나의 부엽 레벨과 교차 편파 레벨이 높은데, 이는 개방형 구조 때문으로 추정됩니다. 따라서 결합 효율이 상대적으로 낮습니다(약 50%).

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그림 7 진행파 피라미드 안테나

2. 유전체 안테나
유전체 안테나는 유전체 기판과 안테나 방사체의 조합입니다. 적절한 설계를 통해 유전체 안테나는 검출기와 임피던스 정합을 달성할 수 있으며, 공정이 간단하고, 집적도가 용이하며, 비용이 저렴하다는 장점이 있습니다. 최근 몇 년 동안 연구자들은 테라헤르츠 유전체 안테나의 저임피던스 검출기와 매칭할 수 있는 여러 가지 협대역 및 광대역 측면 방사 안테나를 설계했습니다. 그림 8에서 볼 수 있듯이, 버터플라이 안테나, 이중 U자형 안테나, 대수 주기 안테나, 대수 주기 정현파 안테나 등이 있습니다. 또한, 유전 알고리즘을 통해 더 복잡한 안테나 형상을 설계할 수 있습니다.

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그림 8 평면 안테나의 4가지 유형

그러나 유전체 안테나는 유전체 기판과 결합되기 때문에 주파수가 THz 대역으로 가까워지면 표면파 효과가 발생합니다. 이러한 치명적인 단점은 안테나가 동작하는 동안 많은 에너지를 손실하게 하고 안테나 방사 효율을 크게 저하시킵니다. 그림 9에서 볼 수 있듯이, 안테나 방사각이 차단각보다 클 경우, 에너지는 유전체 기판에 국한되어 기판 모드와 결합됩니다.

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그림 9 안테나 표면파 효과

기판의 두께가 증가함에 따라 고차 모드의 수가 증가하고, 안테나와 기판 간의 결합이 증가하여 에너지 손실이 발생합니다. 표면파 효과를 약화시키기 위해 세 가지 최적화 방안이 있습니다.

1) 전자파의 빔포밍 특성을 이용하여 이득을 높이기 위해 안테나에 렌즈를 장착합니다.

2) 기판의 두께를 얇게 하여 전자파의 고차모드 발생을 억제한다.

3) 기판 유전체를 전자기 밴드갭(EBG)으로 대체합니다. EBG의 공간 필터링 특성은 고차 모드를 억제할 수 있습니다.

3. 신소재 안테나
위의 두 안테나 외에도 신소재로 만들어진 테라헤르츠 안테나가 있습니다. 예를 들어, 2006년 진 하오(Jin Hao) 등은 탄소 나노튜브 다이폴 안테나를 제안했습니다. 그림 10(a)에서 볼 수 있듯이, 다이폴 안테나는 금속 재료 대신 탄소 나노튜브로 만들어졌습니다. 그는 탄소 나노튜브 다이폴 안테나의 적외선 및 광학적 특성을 면밀히 연구하고, 입력 임피던스, 전류 분포, 이득, 효율, 방사 패턴과 같은 유한 길이 탄소 나노튜브 다이폴 안테나의 일반적인 특성을 논의했습니다. 그림 10(b)는 탄소 나노튜브 다이폴 안테나의 입력 임피던스와 주파수 간의 관계를 보여줍니다. 그림 10(b)에서 볼 수 있듯이, 입력 임피던스의 허수부는 고주파수에서 여러 개의 0을 갖습니다. 이는 안테나가 서로 다른 주파수에서 여러 공진을 달성할 수 있음을 나타냅니다. 탄소 나노튜브 안테나는 특정 주파수 범위(낮은 테라헤르츠 주파수) 내에서 공진을 나타내지만, 이 범위를 벗어나서는 공진할 수 없습니다.

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그림 10 (a) 탄소나노튜브 다이폴 안테나. (b) 입력 임피던스-주파수 곡선

2012년, Samir F. Mahmoud와 Ayed R. AlAjmi는 탄소 나노튜브 기반의 새로운 테라헤르츠 안테나 구조를 제안했습니다. 이 구조는 두 개의 유전체 층으로 둘러싸인 탄소 나노튜브 다발로 구성됩니다. 내부 유전체 층은 유전체 폼층이고, 외부 유전체 층은 메타물질층입니다. 구체적인 구조는 그림 11에 나와 있습니다. 실험을 통해 안테나의 방사 성능이 단일벽 탄소 나노튜브에 비해 향상되었습니다.

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그림 11 탄소나노튜브 기반 새로운 테라헤르츠 안테나

위에서 제안된 신소재 테라헤르츠 안테나는 주로 3차원 구조입니다. 안테나의 대역폭을 개선하고 컨포멀 안테나를 제작하기 위해 평면 그래핀 안테나가 널리 주목을 받고 있습니다. 그래핀은 뛰어난 동적 연속 제어 특성을 가지고 있으며, 바이어스 전압을 조절하여 표면 플라즈마를 생성할 수 있습니다. 표면 플라즈마는 양의 유전율을 가진 기판(예: Si, SiO2 등)과 음의 유전율을 가진 기판(예: 귀금속, 그래핀 등) 사이의 계면에 존재합니다. 귀금속이나 그래핀과 같은 도체에는 많은 수의 "자유 전자"가 존재합니다. 이러한 자유 전자를 플라즈마라고도 합니다. 도체에 내재된 퍼텐셜 필드 덕분에 이러한 플라즈마는 안정된 상태를 유지하며 외부의 영향을 받지 않습니다. 입사 전자기파 에너지가 이러한 플라즈마에 결합되면 플라즈마는 정상 상태에서 벗어나 진동합니다. 변환 후, 전자기 모드는 계면에서 횡파를 형성합니다. 드루드 모델에 의한 금속 표면 플라즈마의 분산 관계에 대한 설명에 따르면, 금속은 자유 공간에서 전자기파와 자연적으로 결합하여 에너지를 변환할 수 없습니다. 표면 플라즈마 파동을 여기시키기 위해서는 다른 재료를 사용해야 합니다. 표면 플라즈마 파동은 금속-기판 계면의 평행 방향으로 빠르게 감쇠합니다. 금속 도체가 표면에 수직인 방향으로 전도될 때 표피 효과가 발생합니다. 안테나의 크기가 작기 때문에 고주파 대역에서 표피 효과가 발생하여 안테나 성능이 급격히 저하되고 테라헤르츠 안테나의 요구 사항을 충족하지 못합니다. 그래핀의 표면 플라즈몬은 결합력이 높고 손실이 적을 뿐만 아니라 연속적인 전기적 튜닝을 지원합니다. 또한, 그래핀은 테라헤르츠 대역에서 복잡한 전도성을 갖습니다. 따라서 테라헤르츠 주파수에서의 느린 파동 전파는 플라즈마 모드와 관련이 있습니다. 이러한 특성은 테라헤르츠 대역에서 그래핀이 금속 재료를 대체할 수 있음을 충분히 보여줍니다.

그림 12는 그래핀 표면 플라스몬의 편파 거동을 기반으로 새로운 유형의 스트립 안테나를 보여주고, 그래핀에서 플라즈마 파동의 전파 특성에 대한 밴드 형태를 제시합니다. 가변형 안테나 밴드 설계는 신소재 테라헤르츠 안테나의 전파 특성을 연구하는 새로운 방법을 제공합니다.

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그림 12 새로운 스트립 안테나

신소재 테라헤르츠 안테나 소자를 탐색하는 것 외에도, 그래핀 나노패치 테라헤르츠 안테나는 테라헤르츠 다중 입력 다중 출력 안테나 통신 시스템을 구축하기 위한 어레이로 설계될 수 있습니다. 안테나 구조는 그림 13에 나와 있습니다. 그래핀 나노패치 안테나의 고유한 특성을 기반으로 안테나 소자는 미크론 단위의 크기를 갖습니다. 화학 기상 증착(CVD)은 얇은 니켈 층에 다양한 그래핀 이미지를 직접 합성하여 원하는 기판에 전사합니다. 적절한 수의 부품을 선택하고 정전 바이어스 전압을 변경함으로써 방사 방향을 효과적으로 변경할 수 있어 시스템을 재구성할 수 있습니다.

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그림 13 그래핀 나노패치 테라헤르츠 안테나 어레이

신소재 연구는 비교적 새로운 방향입니다. 소재 혁신을 통해 기존 안테나의 한계를 극복하고 재구성 가능한 메타소재, 2차원(2D) 소재 등 다양한 새로운 안테나가 개발될 것으로 예상됩니다. 그러나 이러한 안테나는 주로 신소재 혁신과 공정 기술의 발전에 의존합니다. 테라헤르츠 안테나 개발에는 테라헤르츠 안테나의 고이득, 저비용, 광대역폭 요건을 충족하기 위한 혁신적인 소재, 정밀 가공 기술, 그리고 새로운 설계 구조가 필요합니다.

아래에서는 금속 안테나, 유전체 안테나, 신소재 안테나 등 세 가지 유형의 테라헤르츠 안테나의 기본 원리를 소개하고, 이들 간의 차이점과 장단점을 분석합니다.

1. 금속 안테나: 구조가 간단하고 가공이 용이하며, 비용이 비교적 저렴하고 기판 소재에 대한 요구 사항이 낮습니다. 그러나 금속 안테나는 기계적 방법을 사용하여 안테나 위치를 조정하기 때문에 오류가 발생하기 쉽습니다. 조정이 정확하지 않으면 안테나 성능이 크게 저하됩니다. 금속 안테나는 크기가 작지만 평면 회로와 조립하기가 어렵습니다.
2. 유전체 안테나: 유전체 안테나는 입력 임피던스가 낮고, 저임피던스 검출기와의 매칭이 용이하며, 평면 회로와의 연결이 비교적 간단합니다. 유전체 안테나의 기하학적 형태에는 나비 모양, 이중 U자 모양, 일반적인 대수 모양, 그리고 대수 주기 사인 모양이 있습니다. 그러나 유전체 안테나는 두꺼운 기판으로 인해 발생하는 표면파 효과라는 치명적인 단점을 가지고 있습니다. 해결책은 렌즈를 장착하고 유전체 기판을 EBG 구조로 교체하는 것입니다. 두 가지 해결책 모두 공정 기술 및 재료의 혁신과 지속적인 개선을 필요로 하지만, 전방향성 및 표면파 억제와 같은 뛰어난 성능은 테라헤르츠 안테나 연구에 새로운 아이디어를 제공할 수 있습니다.
3. 신소재 안테나: 현재 탄소 나노튜브로 만든 새로운 다이폴 안테나와 메타물질로 만든 새로운 안테나 구조가 등장했습니다. 신소재는 새로운 성능 혁신을 가져올 수 있지만, 그 전제는 재료 과학의 혁신입니다. 현재 신소재 안테나 연구는 아직 탐색 단계에 있으며, 많은 핵심 기술이 아직 충분히 성숙되지 않았습니다.
요약하자면, 설계 요구 사항에 따라 다양한 유형의 테라헤르츠 안테나를 선택할 수 있습니다.

1) 간단한 설계와 낮은 생산 비용이 요구되는 경우 금속 안테나를 선택할 수 있습니다.

2) 높은 통합성과 낮은 입력 임피던스가 요구되는 경우 유전체 안테나를 선택할 수 있습니다.

3) 획기적인 성능 향상이 필요한 경우 새로운 소재의 안테나를 선택할 수 있습니다.

위의 설계는 특정 요구 사항에 따라 조정될 수 있습니다. 예를 들어, 두 가지 유형의 안테나를 결합하여 더 많은 이점을 얻을 수 있지만, 조립 방식과 설계 기술은 더욱 엄격한 요구 사항을 충족해야 합니다.

안테나에 대해 자세히 알아보려면 다음을 방문하세요.


게시 시간: 2024년 8월 2일

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