무선 기기의 보급이 확대됨에 따라 데이터 서비스는 급속한 발전의 새로운 시대, 즉 데이터 서비스의 폭발적인 성장기에 접어들었습니다. 현재 많은 애플리케이션이 휴대가 간편하고 실시간으로 조작할 수 있는 휴대폰과 같은 무선 기기로 컴퓨터에서 점차 이동하고 있지만, 이로 인해 데이터 트래픽이 급증하고 대역폭 자원이 부족해지는 현상이 발생하고 있습니다. 통계에 따르면 향후 10~15년 내에 시장의 데이터 전송 속도는 Gbps 또는 Tbps에 이를 것으로 예상됩니다. 현재 테라헤르츠(THz) 통신은 Gbps 데이터 전송 속도를 달성했지만, Tbps 데이터 전송 속도는 아직 개발 초기 단계에 있습니다. 관련 논문에서는 THz 대역 기반의 Gbps 데이터 전송 속도 개발 현황을 제시하고 있으며, 편광 다중화를 통해 Tbps 속도를 구현할 수 있을 것으로 예측하고 있습니다. 따라서 데이터 전송 속도를 향상시키기 위한 실현 가능한 해결책 중 하나는 마이크로파와 적외선 사이의 "공백 영역"인 테라헤르츠 대역을 개발하는 것입니다. 2019년 ITU 세계 전파통신회의(WRC-19)에서는 275~450GHz 주파수 대역이 고정 및 이동 통신 서비스에 사용되었습니다. 이를 통해 테라헤르츠 무선 통신 시스템이 많은 연구자들의 관심을 끌고 있음을 알 수 있습니다.
테라헤르츠 전자기파는 일반적으로 0.1~10THz(1THz=10¹²Hz)의 주파수 대역과 0.03~3mm의 파장을 갖는 파동으로 정의됩니다. IEEE 표준에 따르면 테라헤르츠파는 0.3~10THz로 정의됩니다. 그림 1은 테라헤르츠 주파수 대역이 마이크로파와 적외선 사이에 있음을 보여줍니다.
그림 1. 테라헤르츠 주파수 대역의 개략도.
테라헤르츠 안테나 개발
테라헤르츠 연구는 19세기에 시작되었지만, 당시에는 독립적인 연구 분야로 인정받지 못했습니다. 테라헤르츠 복사 연구는 주로 원적외선 대역에 집중되었습니다. 20세기 중후반에 이르러서야 연구자들이 밀리미터파 연구를 테라헤르츠 대역으로 확장하고, 테라헤르츠 기술에 대한 전문적인 연구를 본격적으로 진행하기 시작했습니다.
1980년대 테라헤르츠파 발생원의 등장으로 테라헤르츠파를 실제 시스템에 적용하는 것이 가능해졌습니다. 21세기 들어 무선 통신 기술이 급속도로 발전하면서 정보에 대한 사람들의 요구와 통신 장비의 증가로 통신 데이터 전송 속도에 대한 요구 사항이 더욱 엄격해졌습니다. 따라서 미래 통신 기술의 과제 중 하나는 한 곳에서 초당 기가비트(Gbps)의 초고속 데이터 전송 속도를 구현하는 것입니다. 현재의 경제 발전 속도로 인해 주파수 자원은 점점 더 부족해지고 있습니다. 하지만 통신 용량과 속도에 대한 인간의 요구는 끝이 없습니다. 주파수 혼잡 문제를 해결하기 위해 많은 기업들이 공간 다중화를 통해 주파수 효율성과 시스템 용량을 향상시키는 MIMO(다중 입력 다중 출력) 기술을 사용하고 있습니다. 5G 네트워크가 발전함에 따라 각 사용자의 데이터 연결 속도는 Gbps를 초과할 것이며, 기지국의 데이터 트래픽 또한 크게 증가할 것입니다. 기존의 밀리미터파 통신 시스템에서는 마이크로파 링크로는 이러한 대규모 데이터 스트림을 처리할 수 없을 것입니다. 또한, 가시선의 영향으로 적외선 통신은 전송 거리가 짧고 통신 장비의 위치가 고정되어 있다는 한계가 있습니다. 따라서 마이크로파와 적외선 사이에 있는 테라헤르츠(THz) 파장을 이용하면 고속 통신 시스템을 구축하고 THz 링크를 통해 데이터 전송 속도를 향상시킬 수 있습니다.
테라헤르츠파는 더 넓은 통신 대역폭을 제공할 수 있으며, 주파수 범위는 이동 통신보다 약 1000배 더 넓습니다. 따라서 테라헤르츠파를 이용한 초고속 무선 통신 시스템 구축은 높은 데이터 전송률이라는 과제를 해결할 수 있는 유망한 방안으로 여겨져 많은 연구팀과 산업계의 관심을 끌고 있습니다. 2017년 9월에는 최초의 테라헤르츠 무선 통신 표준인 IEEE 802.15.3d-2017이 발표되었는데, 이 표준은 252~325GHz의 낮은 테라헤르츠 주파수 대역에서 지점 간 데이터 교환을 정의합니다. 이 표준에 기반한 대체 물리 계층(PHY)은 다양한 대역폭에서 최대 100Gbps의 데이터 전송률을 달성할 수 있습니다.
0.12 THz 대역의 최초 성공적인 테라헤르츠 통신 시스템은 2004년에 구축되었고, 0.3 THz 대역의 테라헤르츠 통신 시스템은 2013년에 실현되었다. 표 1은 2004년부터 2013년까지 일본의 테라헤르츠 통신 시스템 연구 진행 상황을 나타낸다.
표 1. 2004년부터 2013년까지 일본의 테라헤르츠 통신 시스템 연구 진행 상황
2004년에 개발된 통신 시스템의 안테나 구조는 2005년 일본전신전화공사(NTT)에서 상세히 기술되었다. 안테나 구성은 그림 2와 같이 두 가지 경우로 소개되었다.
그림 2. 일본 NTT의 120GHz 무선 통신 시스템 개략도
이 시스템은 광전 변환과 안테나를 통합하고 두 가지 작동 모드를 채택합니다.
1. 근거리 실내 환경에서 실내에 사용되는 평면 안테나 송신기는 그림 2(a)에 나타낸 바와 같이 단일 라인 캐리어 포토다이오드(UTC-PD) 칩, 평면 슬롯 안테나 및 실리콘 렌즈로 구성됩니다.
2. 장거리 옥외 환경에서는 큰 전송 손실과 검출기의 낮은 감도의 영향을 개선하기 위해 송신 안테나는 높은 이득을 가져야 합니다. 기존의 테라헤르츠 안테나는 50dBi 이상의 이득을 갖는 가우시안 광학 렌즈를 사용합니다. 급전 혼과 유전체 렌즈의 조합은 그림 2(b)에 나타나 있습니다.
NTT는 0.12 THz 통신 시스템 개발에 더해 2012년에는 0.3 THz 통신 시스템도 개발했습니다. 지속적인 최적화를 통해 전송 속도는 최대 100Gbps에 달할 수 있습니다. 표 1에서 볼 수 있듯이, 이는 테라헤르츠 통신 기술 발전에 크게 기여했습니다. 그러나 현재 연구는 낮은 동작 주파수, 큰 크기, 높은 비용이라는 단점을 가지고 있습니다.
현재 사용되는 대부분의 테라헤르츠 안테나는 밀리미터파 안테나를 개량한 것으로, 테라헤르츠 안테나 분야의 혁신은 미미한 수준입니다. 따라서 테라헤르츠 통신 시스템의 성능 향상을 위해서는 테라헤르츠 안테나 최적화가 중요한 과제입니다. 표 2는 독일의 테라헤르츠 통신 연구 진행 상황을 보여줍니다. 그림 3(a)는 광전자공학과 전자공학을 결합한 대표적인 테라헤르츠 무선 통신 시스템을 나타내고, 그림 3(b)는 풍동 시험 장면을 보여줍니다. 독일의 현재 연구 상황을 살펴보면, 낮은 동작 주파수, 높은 비용, 낮은 효율과 같은 단점들이 존재합니다.
표 2. 독일의 테라헤르츠 통신 연구 진행 상황
그림 3 풍동 시험 장면
CSIRO ICT 센터는 테라헤르츠(THz) 실내 무선 통신 시스템에 대한 연구도 시작했습니다. 센터는 그림 4에서 볼 수 있듯이 연도와 통신 주파수 간의 관계를 연구했습니다. 그림 4에서 알 수 있듯이 2020년까지 무선 통신 연구는 테라헤르츠 대역으로 집중되는 추세를 보였습니다. 무선 스펙트럼을 사용하는 최대 통신 주파수는 20년마다 약 10배씩 증가합니다. 센터는 테라헤르츠 안테나 요구 사항에 대한 권고안을 제시하고, 테라헤르츠 통신 시스템에 적합한 혼 안테나와 렌즈 안테나와 같은 기존 안테나를 제안했습니다. 그림 5에서 볼 수 있듯이 두 개의 혼 안테나는 각각 0.84THz와 1.7THz에서 작동하며, 간단한 구조와 우수한 가우시안 빔 성능을 보여줍니다.
그림 4. 연도와 빈도 간의 관계
RM-BDHA818-20A
RM-DCPHA105145-20
그림 5. 두 가지 유형의 혼 안테나
미국은 테라헤르츠파의 방출 및 탐지에 대한 광범위한 연구를 수행해 왔습니다. 대표적인 테라헤르츠 연구소로는 제트 추진 연구소(JPL), 스탠포드 선형 가속기 센터(SLAC), 미국 국립 연구소(LLNL), 미국 항공우주국(NASA), 미국 국립과학재단(NSF) 등이 있습니다. 보우타이 안테나, 주파수 빔 조향 안테나 등 테라헤르츠 응용 분야를 위한 새로운 테라헤르츠 안테나들이 개발되었습니다. 테라헤르츠 안테나 개발 현황을 살펴보면, 현재 그림 6과 같이 세 가지 기본 설계 개념이 존재합니다.
그림 6. 테라헤르츠 안테나의 세 가지 기본 설계 아이디어
위 분석에서 알 수 있듯이, 많은 국가들이 테라헤르츠 안테나에 큰 관심을 기울이고 있지만, 여전히 초기 탐색 및 개발 단계에 머물러 있습니다. 높은 전파 손실과 분자 흡수로 인해 테라헤르츠 안테나는 일반적으로 전송 거리와 커버리지에 제약을 받습니다. 일부 연구는 테라헤르츠 대역 내에서도 낮은 동작 주파수에 초점을 맞추고 있습니다. 기존의 테라헤르츠 안테나 연구는 주로 유전체 렌즈 안테나 등을 사용하여 이득을 향상시키거나 적절한 알고리즘을 사용하여 통신 효율을 개선하는 데 집중되어 있습니다. 또한, 테라헤르츠 안테나 패키징 효율을 향상시키는 것 역시 매우 시급한 과제입니다.
일반 THz 안테나
테라헤르츠(THz) 안테나는 원뿔형 공동을 가진 다이폴 안테나, 코너 리플렉터 어레이, 보우타이 다이폴, 유전체 렌즈 평면 안테나, THz 소스 방사원을 생성하는 광전도 안테나, 혼 안테나, 그래핀 소재 기반 THz 안테나 등 다양한 종류가 있습니다. THz 안테나는 제작에 사용되는 재료에 따라 금속 안테나(주로 혼 안테나), 유전체 안테나(렌즈 안테나), 그리고 신소재 안테나로 크게 나눌 수 있습니다. 이 장에서는 먼저 이러한 안테나들에 대한 개괄적인 분석을 제공하고, 다음 장에서는 대표적인 THz 안테나 다섯 가지를 자세히 소개하고 심층적으로 분석합니다.
1. 금속 안테나
혼 안테나는 테라헤르츠(THz) 대역에서 작동하도록 설계된 대표적인 금속 안테나입니다. 일반적인 밀리미터파 수신기의 안테나는 원뿔형 혼 안테나입니다. 주름형 혼 안테나와 이중 모드 혼 안테나는 회전 대칭 방사 패턴, 20~30dBi의 높은 이득, -30dB의 낮은 교차 편파 레벨, 97~98%의 결합 효율 등 여러 장점을 가지고 있습니다. 이 두 혼 안테나의 가용 대역폭은 각각 30~40%와 6~8%입니다.
테라헤르츠파는 주파수가 매우 높기 때문에 혼 안테나의 크기가 매우 작아 가공이 매우 어렵습니다. 특히 안테나 어레이 설계에서 이러한 어려움은 더욱 두드러지며, 가공 기술의 복잡성으로 인해 비용이 과도하게 증가하고 생산에 제약이 따릅니다. 복잡한 혼 안테나 하부 구조의 제작 어려움 때문에 일반적으로 원뿔형 또는 원뿔형 혼과 같은 단순한 형태의 혼 안테나가 사용됩니다. 이는 비용과 가공 복잡성을 줄이면서도 안테나의 방사 성능을 우수하게 유지할 수 있게 해줍니다.
또 다른 금속 안테나는 진행파 피라미드 안테나로, 그림 7에서와 같이 1.2 마이크론 두께의 유전체 필름에 진행파 안테나가 집적되어 있고 실리콘 웨이퍼에 식각된 종방향 공동 내에 매달려 있는 구조입니다. 이 안테나는 쇼트키 다이오드와 호환되는 개방형 구조입니다. 비교적 간단한 구조와 낮은 제조 요구 사항 덕분에 일반적으로 0.6 THz 이상의 주파수 대역에서 사용할 수 있습니다. 그러나 개방형 구조로 인해 측엽 레벨과 교차 편파 레벨이 높습니다. 따라서 결합 효율은 비교적 낮습니다(약 50%).
그림 7. 진행파 피라미드형 안테나
2. 유전체 안테나
유전체 안테나는 유전체 기판과 안테나 방사체의 조합으로 구성됩니다. 적절한 설계를 통해 유전체 안테나는 검출기와 임피던스 정합을 달성할 수 있으며, 간단한 공정, 손쉬운 통합, 저비용이라는 장점을 가지고 있습니다. 최근 연구자들은 테라헤르츠 유전체 안테나의 저임피던스 검출기와 정합할 수 있는 여러 가지 협대역 및 광대역 측면 발사 안테나를 설계해 왔습니다. 그림 8에 나타낸 바와 같이 나비 안테나, 이중 U자형 안테나, 로그 주기 안테나, 로그 주기 정현파 안테나 등이 그 예입니다. 또한, 유전 알고리즘을 통해 더욱 복잡한 안테나 형상도 설계할 수 있습니다.
그림 8. 평면 안테나의 네 가지 유형
그러나 유전체 안테나는 유전체 기판과 결합되어 있기 때문에 주파수가 테라헤르츠(THz) 대역에 가까워지면 표면파 효과가 발생합니다. 이러한 치명적인 단점은 안테나 작동 중 많은 에너지 손실을 초래하고 안테나 방사 효율을 크게 저하시킵니다. 그림 9에서 볼 수 있듯이, 안테나 방사각이 차단각보다 크면 에너지가 유전체 기판에 갇히고 기판 모드와 결합됩니다.
그림 9. 안테나 표면파 효과
기판의 두께가 증가함에 따라 고차 모드의 수가 증가하고 안테나와 기판 사이의 결합이 증가하여 에너지 손실이 발생합니다. 표면파 효과를 약화시키기 위해 세 가지 최적화 방안이 있습니다.
1) 전자기파의 빔 형성 특성을 이용하여 이득을 높이기 위해 안테나에 렌즈를 장착합니다.
2) 기판의 두께를 줄여 전자기파의 고차 모드 발생을 억제한다.
3) 기판 유전체 재료를 전자기 밴드갭(EBG)으로 교체합니다. EBG의 공간 필터링 특성은 고차 모드를 억제할 수 있습니다.
3. 신소재 안테나
앞서 언급한 두 안테나 외에도 새로운 소재로 만든 테라헤르츠 안테나가 있습니다. 예를 들어, 2006년 진하오(Jin Hao) 외 연구진은 탄소 나노튜브 다이폴 안테나를 제안했습니다. 그림 10(a)에서 볼 수 있듯이, 이 다이폴은 금속 소재 대신 탄소 나노튜브로 만들어졌습니다. 그는 탄소 나노튜브 다이폴 안테나의 적외선 및 광학적 특성을 면밀히 연구하고 입력 임피던스, 전류 분포, 이득, 효율 및 방사 패턴과 같은 유한 길이 탄소 나노튜브 다이폴 안테나의 일반적인 특성을 분석했습니다. 그림 10(b)는 탄소 나노튜브 다이폴 안테나의 입력 임피던스와 주파수 사이의 관계를 보여줍니다. 그림 10(b)에서 볼 수 있듯이, 입력 임피던스의 허수 부분은 고주파수 영역에서 여러 개의 영점을 갖습니다. 이는 안테나가 서로 다른 주파수에서 다중 공진을 나타낼 수 있음을 의미합니다. 분명히, 탄소 나노튜브 안테나는 특정 주파수 범위(낮은 테라헤르츠 주파수) 내에서 공진을 나타내지만, 이 범위를 벗어나면 전혀 공진하지 않습니다.
그림 10 (a) 탄소 나노튜브 다이폴 안테나. (b) 입력 임피던스-주파수 곡선
2012년 Samir F. Mahmoud와 Ayed R. AlAjmi는 탄소 나노튜브 다발을 두 개의 유전체 층으로 감싼 새로운 테라헤르츠 안테나 구조를 제안했습니다. 내부 유전체 층은 유전체 폼 층이고, 외부 유전체 층은 메타물질 층입니다. 구체적인 구조는 그림 11에 나와 있습니다. 실험 결과, 이 안테나의 방사 성능은 단일벽 탄소 나노튜브에 비해 향상된 것으로 나타났습니다.
그림 11 탄소 나노튜브 기반의 새로운 테라헤르츠 안테나
앞서 제안된 신소재 테라헤르츠 안테나는 주로 3차원 구조를 갖고 있습니다. 안테나의 대역폭을 향상시키고 형상에 맞춘 안테나를 구현하기 위해 평면형 그래핀 안테나가 널리 주목받고 있습니다. 그래핀은 우수한 동적 연속 제어 특성을 가지며, 바이어스 전압 조절을 통해 표면 플라즈마를 생성할 수 있습니다. 표면 플라즈마는 양의 유전율을 갖는 기판(예: Si, SiO2 등)과 음의 유전율을 갖는 기판(예: 귀금속, 그래핀 등)의 계면에 존재합니다. 귀금속이나 그래핀과 같은 도체에는 다수의 "자유 전자"가 존재하는데, 이 자유 전자를 플라즈마라고 합니다. 도체 내의 고유한 전위장으로 인해 이러한 플라즈마는 안정적인 상태를 유지하며 외부의 영향을 받지 않습니다. 입사하는 전자기파 에너지가 이러한 플라즈마에 전달되면 플라즈마는 안정 상태에서 벗어나 진동하게 됩니다. 변환 과정을 거쳐 전자기 모드는 계면에서 횡방향 자기파를 형성합니다. 드루드 모델에 따른 금속 표면 플라즈마의 분산 관계에 따르면, 금속은 자유 공간에서 전자기파와 자연적으로 결합하여 에너지를 변환할 수 없습니다. 따라서 표면 플라즈마파를 여기시키기 위해서는 다른 물질을 사용해야 합니다. 표면 플라즈마파는 금속-기판 계면과 평행한 방향으로 빠르게 감쇠합니다. 금속 도체가 표면에 수직인 방향으로 전류를 흘려보낼 경우 표피 효과가 발생합니다. 안테나의 크기가 작기 때문에 고주파 대역에서 표피 효과가 발생하면 안테나 성능이 급격히 저하되어 테라헤르츠 안테나의 요구 조건을 충족할 수 없습니다. 그래핀의 표면 플라즈몬은 높은 결합력과 낮은 손실을 가질 뿐만 아니라 연속적인 전기적 튜닝을 지원합니다. 또한 그래핀은 테라헤르츠 대역에서 복소 전도도를 나타냅니다. 따라서 테라헤르츠 주파수에서 플라즈마 모드는 느린 파동 전파와 관련이 있습니다. 이러한 특성들은 그래핀이 테라헤르츠 대역에서 금속 재료를 대체할 수 있는 가능성을 충분히 보여줍니다.
그림 12는 그래핀 표면 플라즈몬의 편광 특성을 기반으로 새로운 형태의 스트립 안테나를 보여주고, 그래핀 내 플라즈마 파동의 전파 특성 대역 형태를 제시합니다. 가변 대역 안테나 설계는 새로운 소재 테라헤르츠 안테나의 전파 특성을 연구하는 새로운 방법을 제공합니다.
그림 12 새로운 스트립 안테나
새로운 소재인 그래핀 나노패치 테라헤르츠 안테나 소자를 탐구하는 것 외에도, 이러한 안테나는 어레이 형태로 설계하여 테라헤르츠 다중 입력 다중 출력 안테나 통신 시스템을 구축할 수 있습니다. 안테나 구조는 그림 13에 나타나 있습니다. 그래핀 나노패치 안테나의 고유한 특성을 바탕으로, 안테나 소자는 마이크론 규모의 크기를 가집니다. 화학 기상 증착법을 이용하여 얇은 니켈 층 위에 다양한 그래핀 이미지를 직접 합성하고 이를 임의의 기판으로 전사할 수 있습니다. 적절한 소자 개수를 선택하고 정전기 바이어스 전압을 변경함으로써 방사 방향을 효과적으로 변경할 수 있어 시스템의 재구성이 가능합니다.
그림 13 그래핀 나노패치 테라헤르츠 안테나 어레이
신소재 연구는 비교적 새로운 연구 분야입니다. 소재 혁신을 통해 기존 안테나의 한계를 극복하고 재구성 가능한 메타물질, 2차원(2D) 소재 등 다양한 신형 안테나를 개발할 수 있을 것으로 기대됩니다. 그러나 이러한 안테나는 주로 신소재 개발과 공정 기술의 발전에 의존합니다. 어쨌든 테라헤르츠 안테나 개발에는 고이득, 저비용, 광대역폭이라는 테라헤르츠 안테나의 요구 조건을 충족하기 위해 혁신적인 소재, 정밀한 가공 기술, 그리고 참신한 설계 구조가 필수적입니다.
본문에서는 금속 안테나, 유전체 안테나, 신소재 안테나 등 세 가지 유형의 테라헤르츠 안테나의 기본 원리를 소개하고, 각각의 차이점과 장단점을 분석한다.
1. 금속 안테나: 구조가 단순하고 가공이 용이하며 비용이 비교적 저렴하고 기판 재료에 대한 요구 조건이 낮습니다. 그러나 금속 안테나는 기계적인 방식으로 안테나 위치를 조정하기 때문에 오차가 발생하기 쉽습니다. 조정이 정확하지 않으면 안테나 성능이 크게 저하될 수 있습니다. 금속 안테나는 크기가 작다는 장점이 있지만, 평면 회로와의 조립이 어렵다는 단점도 있습니다.
2. 유전체 안테나: 유전체 안테나는 입력 임피던스가 낮아 저임피던스 검출기와의 정합이 용이하고 평면 회로와의 연결이 비교적 간단합니다. 유전체 안테나의 기하학적 형태는 나비형, 이중 U자형, 일반적인 로그형, 로그 주기 사인형 등이 있습니다. 그러나 유전체 안테나는 두꺼운 기판으로 인한 표면파 효과라는 치명적인 단점을 가지고 있습니다. 이 문제를 해결하기 위해 렌즈를 장착하거나 유전체 기판을 EBG(Electron Bias Gain) 구조로 대체하는 방법이 있습니다. 두 가지 해결책 모두 공정 기술 및 재료의 혁신과 지속적인 개선이 필요하지만, 전방향성 및 표면파 억제와 같은 우수한 성능을 통해 테라헤르츠 안테나 연구에 새로운 아이디어를 제공할 수 있습니다.
3. 신소재 안테나: 현재 탄소 나노튜브로 만든 새로운 다이폴 안테나와 메타물질로 만든 새로운 안테나 구조가 등장했습니다. 신소재는 성능 면에서 획기적인 발전을 가져올 수 있지만, 이를 위해서는 재료 과학의 혁신이 필수적입니다. 현재 신소재 안테나 연구는 아직 탐색 단계에 있으며, 많은 핵심 기술이 아직 충분히 성숙하지 못했습니다.
요약하자면, 설계 요구 사항에 따라 다양한 유형의 테라헤르츠 안테나를 선택할 수 있습니다.
1) 단순한 설계와 낮은 생산 비용이 요구되는 경우 금속 안테나를 선택할 수 있습니다.
2) 높은 집적도와 낮은 입력 임피던스가 요구되는 경우, 유전체 안테나를 선택할 수 있습니다.
3) 성능 면에서 획기적인 발전이 필요한 경우, 새로운 소재로 만든 안테나를 선택할 수 있습니다.
위의 설계는 특정 요구 사항에 따라 조정할 수 있습니다. 예를 들어, 두 가지 유형의 안테나를 결합하여 더 많은 이점을 얻을 수 있지만, 조립 방법과 설계 기술은 더욱 엄격한 요구 사항을 충족해야 합니다.
안테나에 대한 자세한 내용을 알아보려면 다음 웹사이트를 방문하세요.
게시 시간: 2024년 8월 2일
